Нефть, искусство и «вязкие пальцы», или несколько историй о неспрямляемых кривых

Нелинейные модели аварии

Снижение риска каскадных и системных аварий является одним из наиболее перспективных
методов комплексного обеспечения безопасности сложных социотехнических систем. Водородная
энергетика, несомненно, является одним из примеров таких сложных социотехнических
систем. Для анализа рисков каскадных аварий и на его основе для анализа стойкости
сложных социотехнических систем необходимы реалистичные модели каскадных аварий.

В настоящее время для обеспечения комплексной безопасности (различных аспектов ядерной,
радиационной, пожаро-, взрыво-, химической, биологической, экологической) при анализе
риска тяжелых аварий (подготовке паспортов безопасности, обосновании безопасности
промышленной площадки или объекта) и при выработке организационно-технических мероприятий
по управлению техногенными, и природными рисками (подготовке планов эвакуации и т.д.)
неявно используется так называемая “линейная модель аварии”, в которой авария представляет
собой цепочку (граф) событий от “опасности/угрозы” через “инициирующее событие” до
“ущерба”.

На концептуальную ограниченность линейной модели аварии впервые было указано в классической
работе [], где началась методологическая разработка реалистичных, “нелинейных” моделей аварии,
которые учитывали бы не только материальные, но и организационные и социальные факторы,
определяющие или способствующие реализации тяжелых аварий .

В [] предложено расширение нелинейной модели Расмуссена–Левисон–Йоханссона для каскадных
аварий, которое помимо структурных и функциональных особенностей взаимодействия систем
явно учитывает их поведенческие (процессные) характеристики ().

Рис. 6.

Обобщенная модель аварии с учетом трех (физических, информационных, когнитивных) базовых
взаимодействий в сложных социотехнических системах [].

Предложенная модель включает в себя два новых элемента – для реалистичного моделирования
инициирования, эскалации, распространения и затухания каскадных аварий помимо стандартных
моделей “структура–функция” указано на необходимость:

– разработки четырех дополнительных моделей – “состояние”, “процесс”, “принципы”,
“контекст”, и

– явного учета трех базовых типов внутри- и межсистемных взаимодействий – физических,
информационных, логических.

Горение ультрабедных водородсодержащих газовых смесей

Переход от шаровых к дефлаграционным пламенам. В отличие от углеводородных топлив газовые смеси водорода с воздухом горят принципиально
разным образом в зависимости от начальной концентрации водорода в смеси. В ультрабедных
смесях (с концентрацией менее 10 об. % H₂) пламя не может существовать в виде непрерывного фронта (как в дефлаграционных пламенах
в околостехиометрических и богатых смесях) и самофрагментируется на небольшие очаги
горения, имеющие вид “пузырьков” или “шаровых пламен” и всплывающие вверх из-за эффектов
плавучести [].

Несмотря на значительные усилия, направленные на выяснение особенностей горения ультрабедных
водородо-воздушных смесей, их природа и опасные характеристики изучены еще недостаточно
полно. Недостаток знаний об ультрабедном горении водорода проявляется в отсутствиe
в настоящее время консенсуса при ответе на вопрос – при какой минимальной концентрации
водорода в смеси возможно воспламенение или взрыв? В настоящее время в качестве критериев
используются различные численные значения – 2, 4, 8, 10 об. % H₂. Для того чтобы обоснованно ответить на указанный и другие подобные вопросы об опасности
горения ультрабедных водородно-воздушных смесей, необходимы дополнительные эксперименты,
нацеленные на исследование характеристик всплывающих шароподобных пламен и их переход
в дефлаграционные пламена ().

Рис. 4.

Характерный вид низкоскоростных пламен в ультрабедных (от 4 до 16 об. % H₂) водородно-воздушных смесях [].

Распространение водородо-воздушных пламен в узких каналах. Непротиворечивое и научно обоснованное определение нижнего концентрационного предела
для взрывов водородно-воздушных смесей, способных оказывать опасное барическое воздействие,
в настоящее время отсутствует. В научной, проектно-конструкторской и нормативной литературе
используется несколько значений концентрации водорода, характеризующих концентрационные
пределы для различных физико-химических процессов (воспламенение/зажигание, ускорения
пламен, детонация).

Экспериментальное исследование околокритических процессов горения в условиях земной
тяжести затруднено эффектами плавучести водородно-воздушных смесей.

Для того чтобы минимизировать влияние силы тяжести на распространение пламен [], была сконструирована и запатентована [] специализированная закрытая ячейка Хеле–Шоу, в которой, с одной стороны, затруднены
конвекционные процессы в газовой смеси, а с другой стороны, тепловые потери из фронта
пламени позволяют исследовать свободное распространение фронтов горения практически
во всем диапазоне горючести водородно-воздушных смесей.

Цель данных экспериментов – визуально исследовать основные глобальные (на характерном
масштабе экспериментального объема) морфологические особенности свободного двумерного
распространения волн горения в закрытой горизонтальной ячейке Хеле–Шоу в ультрабедных
(от 4 до 12 об. % Н₂) водородно-воздушных газовых смесях.

В исследуемом диапазоне химических составов были обнаружены () три характерных морфотипа для свободного двумерного распространения пламени: “квазинепрерывный”,
“дендритный”, “лучеобразный”.

Рис. 5.

Три характерных морфотипа для двумерного распространения ультрабедного водородно-воздушного
пламени в узких плоских горизонтальных каналах: а – “лучистый”, б – “дендритный”,
в – “квазиоднородный” [].

При последовательном снижении концентрации водорода в смеси были зафиксированы два
скачкообразных перехода для глобальной морфологии фронта горения. Первый морфологический
переход (“непрерывное–дендритное” горение) происходит в диапазоне концентраций 8.0–9.0
об. % Н₂. Второй переход (“дендритное–лучеобразное” горение) происходит при концентрации 7.0–7.1
об. % Н₂. Внутри каждого из трех обнаруженных диапазонов для фиксированной концентрации водорода
в смеси в серии экспериментов глобальная морфология (форма и характерные размеры)
фронта горения сохраняется, а направление движения основных “ветвей” или “лучей” меняется
стохастически.

Попытка разобраться на пальцах

Попробуем объяснить в очень упрощенном виде, что же происходит в зоне формирования «пальца» на примере воздушного пузыря в середине ячейки Хеле-Шоу с вязкой средой. Поначалу в зоне ввода воздуха в самом деле формируется достаточно круглый пузырек. Если мы прекратим вдыхать воздух, таким он и останется. Однако если мы продолжим подачу воздуха, то пузырю нужно будет куда-то расширяться. Среда никогда не является абсолютно однородной, это же относится к шероховатости верхнего и нижнего стекла, гравитации — в целом ко всему, что может повлиять на движение воздуха. Разумеется, пузырь будет в первую очередь расширяться в ту сторону, в которую это будет легче сделать, поэтому сначала на пузыре образуется небольшой бугорок в том направлении, где неоднородность условий играет воздуху на руку. Затем обнаруживается, что в силу возникшей асимметрии пузыря двигаться в том же направлении энергетически выгодно — давление в направлении возникшего бугорка выше и именно туда устремляется больше воздуха. Таким образом, «палец» растет дальше. Затем он встречает новую неоднородность, в которой либо искривляется, либо выпускает новый «палец».

Ссылки [ править ]

1. Шоу, Генри SH (1898). Исследование характера поверхностного сопротивления воды и движения по линии тока в некоторых экспериментальных условиях . Inst. NA OCLC   .[ требуется страница ]
2. Хеле-Шоу, HS (1 мая 1898). . Природа . 58 (1489): 34–36. Bibcode . DOI .
3. Герман Шлихтинг , Теория пограничного слоя , 7-е изд. Нью-Йорк: McGraw-Hill, 1979. [ нужна страница ]
4. LM Милн-Томсон (1996). Теоретическая гидродинамика . Dover Publications, Inc.
5. ^ Гораций Лэмб , Гидродинамика (1934). [ требуется страница ]
6. ^ Saffman, PG (21 апреля 2006). «Вязкая аппликатура в клетках Хеле-Шоу» . Журнал гидромеханики . 173 : 73–94. DOI10.1017 / s0022112086001088 .

Как можно воссоздать в домашних условиях

Мы провели для вас несколько экспериментов из подручных средств, на которых неплохо видно явление. Первый эксперимент — собственно, цветное пятно. Использовалась разбавленная водой акриловая краска, беличья кисть и разные пористые подложки. Исходно это был лист бумаги А4 для принтеров, и здесь эффект виден не слишком хорошо, однако всё же заметно, что более бледные границы распространения пятна имеют характерную причудливую форму (и это не брызги краски при падении на бумагу — тогда бы они были того же цвета, что и пятно).

Гораздо лучше картинка вышла при использовании более проницаемой и более пористой структуры — ватного диска. Здесь ситуация интересна не только тем, что получились характерные древовидные «пальцы», но и тем, что диск, будучи не совсем плоским, обнаруживает спрятанный в своей глубине «палец». Здесь тоже можно усмотреть некую фрактальную, древовидную структуру.

Наконец, с обратной стороной картонного костера от пива «Жигулевское» эксперимент не удается целиком и полностью — слишком плотный картон не впитывает насыщенную краской воду, а значит, и «пальцев» не дает.

Второй эксперимент, который мы для вас провели, чуть сложнее. В нем мы впрыскивали окрашенную воду в сахар, вертикально зажатый между двух слоев пластика, отрезанного от упаковки «Кухни на районе». Поначалу кажется, что ничего интересного не происходит, за исключением небольших «пальцев» по краям пятна. Однако затем мы видим длинный палец справа, совсем не там, где осуществляется впрыскивание жидкости.

Много эстетически близких явлений можно наблюдать у современного художника Stefan Visan здесь:

В качестве заключения

Есть известное высказывание: «Мир полон великих светочей и таинств, но человек закрывает их от себя одной маленькой рукой». Оно хорошо подходит для описания нашей истории. Можно сопротивляться и не замечать новое, можно перемещать целые области исследований в «серую зону», считать их непрестижными и неинтересными, а их структуры — редким исключением из правил, некой занятной экзотикой, которой приличному человеку заниматься не подобает. Однако иногда такое отношение разбивается о действительность. Пример с «пальцами» неплохо иллюстрирует то, что сложные, не характерные для традиционной геометрии формы не являются редкой диковинкой, а, наоборот, окружают нас. Строго говоря, всё с точностью до наоборот — «хорошие», спрямляемые кривые являются некими отдельными исключениями из страшного и бушующего, но реального мира неспрямляемости.

P.S. Смартфон, с которого вы, вероятно, читаете этот текст, помещается в ваш карман тоже благодаря фрактальной форме антенны — без нее бы пришлось делать по антенне на каждую принимаемую длину волны, и он был бы больше похож на ежа.

Неэмпирические модели концентрационных пределов опасных процессов

Для количественной оценки концентрационных пределов ускорения пламен в последние 30 лет
были предложены различные полуэмпирические корреляции . Указанные корреляции используют физико-химические характеристики газовых смесей
(коэффициент расширения, число Зельдовича, число Льюиса) и геометрические характеристики
для аппроксимации имеющихся экспериментальных наборов данных.

Чтобы улучшить понимание природы концентрационных пределов и уменьшить диапазон неопределенностей
для смесей водород–воздух–пар, где возможно эффективное ускорение пламени, в [] был предложен альтернативный подход к оценке концентрационных пределов для ускорения
пламен, основанный на неэмпирическом (“из первых принципов”) кинетико-термодинамическом
моделировании. С использованием только фундаментальных кинетических и термодинамических
параметров смеси водород–воздух–пар была вычислена () зависимость предельной концентрации пара от начальной температуры газовой смеси
(373–813 K) при нормальном давлении (100 кПа), при которой происходит полное подавление
ускорения пламени.

Рис. 7.

Эмпирические концентрационные пределы распространения пламен вниз (Kumar, Cheikhravat,
Кушарин). Фундаментальные концентрационные пределы распространения плоских дефлаграционных
пламен (неэмпирическая кинетико-термодинамическая модель). Водород–воздух–пар, 1 атм, 373 К [].

Сравнение полученной зависимости с результатами экспериментов позволило сформулировать
новые экспериментальные и теоретические задачи, направленные на прояснение физической
природы перехода от барических дефлаграционных пламен к практически изобарическим
шаровым пламенам.

Качественное объяснение

Когда жидкости начинают двигаться, в игру вступает их вязкость.Скорость жидкостей тем больше, чем больше перепад давления (градиенты), а низкая вязкость: это закон Дарси . Это то, что помогает объяснить развитие цифровых технологий, как мы сейчас объясняем.

Двигатель оцифровки

Вот механизм, который имеет тенденцию искажать интерфейс.

Представим себе, что давление задано ( ) в точке, расположенной на определенном расстоянии в жидкости 1, а также в точке, расположенной напротив границы раздела, в жидкости 2 (давление ). Теперь рассмотрим две точки и интерфейс, довольно близко друг к другу (по сравнению с расстоянием ) и расположенные посередине между и .
Предположим, что точка находится впереди , другими словами, она вторгается в жидкость 2. Рассмотрим два пути, идущие от к . Первый путь ,, проходит , и состоит из двух отрезков прямых. Второй, также состоящий из двух отрезков прямых, проходит через него . Можно видеть, что путь расположен немного больше в жидкости 1 и немного меньше в жидкости 2, чем путь . Однако разница давлений от одного конца каждого пути к другому одинакова. Таким образом, из закона Дарси следует , что жидкость движется по траектории немного быстрее, чем по траектории . Следовательно, точка будет усиливать опережение точки .
п1{\ displaystyle p_ {1}}M1{\ displaystyle M_ {1}}d{\ displaystyle d}M2{\ displaystyle M_ {2}}п2{\ displaystyle p_ {2}}В{\ displaystyle A}B{\ displaystyle B}d{\ displaystyle d}M1{\ displaystyle M_ {1}}M2{\ displaystyle M_ {2}}В{\ displaystyle A}B{\ displaystyle B}В{\ displaystyle A}M1{\ displaystyle M_ {1}}M2{\ displaystyle M_ {2}}ПРОТИВВ{\ displaystyle C_ {A}}В{\ displaystyle A}ПРОТИВB{\ displaystyle C_ {B}}B{\ displaystyle B}ПРОТИВВ{\ displaystyle C_ {A}}ПРОТИВB{\ displaystyle C_ {B}}п1-п2{\ displaystyle p_ {1} -p_ {2}}ПРОТИВВ{\ displaystyle C_ {A}}ПРОТИВB{\ displaystyle C_ {B}}В{\ displaystyle A}B{\ displaystyle B}

Это явление усиления разницы в прогрессии между двумя точками границы раздела (описанное выше в очень качественных терминах) составляет двигатель вязкой пальцев .

Курок

Цифровой двигатель не действует немедленно, когда на менее вязкую жидкость 1 оказывается избыточное давление, и это из-за капиллярности .

Капиллярность фактически означает, что необходимо оказать определенное избыточное давление, прежде чем жидкость 1 начнет вторгаться в область, занятую жидкостью 2: необходимо преодолеть давление Лапласа, которое возникает из-за узости каналов пористой среды. или зазора между пластинами ячейки Хеле-Шоу . Также из-за его поверхностного натяжения граница раздела между двумя жидкостями имеет тенденцию оставаться как можно более плоской в ​​случае несмешивающихся жидкостей.

Нестабильность оцифровки возникает, когда двигатель оцифровки, описанный выше, становится преобладающим в отношении регулирующего эффекта поверхностного натяжения для несмешивающихся жидкостей. В случае смешиваемых жидкостей нестабильность возникает, когда этот двигатель становится преобладающим по отношению к диффузии .

Эта фаза отключения называется нестабильностью Саффмана-Тейлора в случае несмешивающихся жидкостей. Обычно мы говорим о неустойчивости Саффмана-Тейлора только в линейной области , то есть когда волнистости поверхности раздела образуют небольшие углы относительно ее средней ориентации.

Прогресс

Как только возникает нестабильность, двигатель имеет тенденцию усиливать рябь, которая вскоре выходит за пределы линейной скорости. Таким образом, это настоящие пальцы жидкости 1, которые движутся в жидкости 2 (отсюда и термин » цифрование» ).

Корень пальцев прогрессирует очень мало, так как кончики пальцев появляются очень поздно.

Созревание

Когда пальцы прогрессируют, они соревнуются друг с другом. Действительно, палец, опережающий своих соседей, продвигается быстрее и усиливается. Спустя время соседи действительно перестают двигаться вперед. Таким образом, количество активных пальцев со временем уменьшается, это называется созреванием вязких пальцев.

В зависимости от реологии задействованных жидкостей пальцы расширяются более или менее, поскольку их становится меньше. В ячейке Хеле-Шоу они обычно занимают половину доступной ширины.

Древовидная структура

Когда пальцы жидкости 1 становятся менее многочисленными и расширяются (созревают), область, занятая жидкостью 2, приобретает древовидную форму (которую, возможно, можно квалифицировать как фрактал в случае очень большого начального числа пальцев. И, следовательно, автомодельной структуры в широком диапазоне размеров).

НОВЫЕ И УТОЧНЕННЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ

В различных отраслях промышленности, в которых обращается или может образовываться
водород (газовой, нефтехимической, химической, металлургической, стекольной, пищевой),
в углеводородном топливно-энергетическом комплексе, в атомной энергетике, в авиакосмической
отрасли накоплен значительных объем знаний, инструментов, технологий и устройств для
обеспечения водородной безопасности. Однако во всех перечисленных выше случаях обращение
водорода происходило внутри промышленных систем, в которых достигнут определенный
уровень культуры безопасности обученного персонала и для которых разработаны и внедрены
отраслевые или корпоративные системы управления промышленной безопасностью.

Для того чтобы минимизировать нормативные барьеры для согласования разрабатываемого
комплекса норм и стандартов по водородной безопасности с актуальными и разрабатываемыми
международными системами нормативного обеспечения безопасности инфраструктуры ВЭ и
транспорта, нужны новые и уточненные экспериментальные данные.

Для комплексного обеспечения безопасности ВЭ, включающей в себя АЭТС с высокотемпературным
газоохлаждаемым реактором и ХТЧ для производства водорода, а также инфраструктуру
для транспорта, хранения, распределения и использования водорода, необходимы первичные
научно-технические данные – экспериментальные данные по опасным факторам горения и
взрыва водорода в аварийных условиях, лучшие эмпирические и аналитические практики
обеспечения водородной безопасности (best practices), в том числе данные для верификации и валидации компьютерных кодов, предназначенных
для расчетного обоснования пожаро- и взрывобезопасности.

Методики анализа риска каскадных аварий

Наиболее тяжелые по последствиям техногенные аварии, как правило, происходят по каскадным
сценариям, когда опасное природное явление, авария и/или отказ одного элемента приводит
к отказам и/или авариям других элементов системы .

Природные стихийные бедствия во многих случаях также сопровождаются каскадным развитием
техногенных аварий. Одним из ярких примеров каскадного развития событий явилось сильное
землетрясение 2011 г. в Японии, вызвавшее волну цунами, которая явилась основной причиной
крупной аварии с выходом радиоактивных веществ в окружающую среду на АЭС “Фукусима-1”.
Подобные аварии в различных научно-технических источниках называют “каскадными авариями”,
“авариями с эскалацией масштабов последствий” или “эффектом домино”.

Каскадная авария, вызванная стихийным бедствием или техногенным инцидентом, представляет
собой наиболее сложный вариант развития событий с точки зрения оценки безопасности
систем, аварийного планирования и реагирования. Поэтому интерес к проблемам “эффекта
домино”, “каскадного развития аварии” и т.д. постоянно растет в научной литературе
и нормативных документах.

Математическая формулировка течений Хеле-Шоу [ править ]

Схематическое описание конфигурации Hele-Shaw.

Пусть , будут направлениями, параллельными плоским пластинам, и перпендикулярным направлением, при этом зазор между пластинами (at ). Когда зазор между пластинами асимптотически малИкс{\ displaystyle x}y{\ displaystyle y}z{\ displaystyle z}2ЧАС{\ displaystyle 2H}zзнак равно±ЧАС{\ displaystyle z = \ pm H}

ЧАС→,{\ Displaystyle H \ rightarrow 0, \,}

профиль скорости в этом направлении является параболическим (т.е. является квадратичной функцией координаты в этом направлении). Уравнение, связывающее градиент давления со скоростью:z{\ displaystyle z}

тызнак равно∇пz2-ЧАС22μ{\ displaystyle {\ mathbf {u}} = {\ mathbf {\ nabla}} p {\ frac {z ^ {2} -H ^ {2}} {2 \ mu}} \,}

где — скорость, — местное давление, — вязкость жидкости.ты{\ displaystyle {\ mathbf {u}}}п(Икс,y,т){\ Displaystyle р (х, у, т)}μ{\ displaystyle \ mu}

Это соотношение и однородность давления в узком направлении позволяет нам интегрировать скорость с учетом и, таким образом, рассматривать эффективное поле скорости только в двух измерениях и . Подставляя это уравнение в уравнение неразрывности и интегрируя по нему, мы получаем основное уравнение течений Хеле-Шоу, уравнение Лапласа :z{\ displaystyle z}z{\ displaystyle z}Икс{\ displaystyle x}y{\ displaystyle y}z{\ displaystyle z}

∂2п∂Икс2+∂2п∂y2знак равно{\ displaystyle {\ frac {\ partial ^ {2} p} {\ partial x ^ {2}}} + {\ frac {\ partial ^ {2} p} {\ partial y ^ {2}}} = 0 .}

Это уравнение дополняется граничными условиями непроникания на боковых стенках геометрии,

∇п⋅п^знак равно,{\displaystyle {\mathbf {\nabla } }p\cdot {\hat {n}}=0,\,}

где — единичный вектор, перпендикулярный боковой стенке.n^{\displaystyle {\hat {n}}}

Справочные материалы

• Хуанг, С.Я. и др., Измерение вязкости и плотности макромолекул. Angewandte Makromolekulare Chemie, 1999. 265: с. 25-30.
• Ван дер Хейден, Ф.Х.Дж.. и др., Датчик давления с низкой гидравлической емкостью для объединения с детектором микровязкости. Датчики и исполнительные механизмы B-Chemical, 2003. 92 (1-2): с. 102-109.
• Ван, У.С., П.Г. Рейнхолл и С. Йи, Измерение вязкости жидкости с использованием прямого светорассеяния. Наука и
  технологии измерений, 1999. 10 (4): с. 316-322.
• Гилрой, Э.Л. и др., Вязкость водных растворов ДНК, определяемая с помощью динамического светорассеяния. Специалист
  по анализу, 2011. 136 (20): с. 4159-4163.
• Фаас Р.В. Портативный ротационный вискозиметр для полевого и лабораторного анализа донных отложений. Журнал
  прибрежных исследований, 1990. 6 (3): с. 735-738.
• Kuenzi, S., et al., Бесконтактный вращающийся концентрический микровискозиметр. Датчики и исполнительные механизмы a-
  Physical, 2011. 167 (2): с. 194-203.
• Сакаи К., Т. Хирано и М. Хосода, Электромагнитно-вращающийся сферический вискозиметр. Журнал прикладной физики
  «Applied Physics Express», 2010. 3(1).
• Фитт, А.Д. и др., Дробное дифференциальное уравнение для вискозиметра MEMS, используемого в нефтяной
  промышленности. Журнал вычислительной и прикладной математики, 2009. 229 (2): с. 373-381.
• Рональдсон, К.А. и др., Микроэлектромеханический вискозиметр с поперечно колеблющейся пластиной (MEMS): «Spider».
  Международный журнал теплофизики, 2006. 27 (6): с. 1677-1695.
• Смит, П.Д., Р.С.Д. Янг и С.Р. Чатвин, Вискозиметр MEMS для измерения чистой крови человека. Измерение, 2010. 43 (1): с.
  144-151.
• Чой, С., У. Мун и Г. Лим, Прибор для мониторинга изменения вязкости, с микромеханической обработкой, использующий
  распространение акустических волн в микроканалах. Журнал микромеханики и микротехники, 2010. 20(8).
• Резазаде, Г. и др., О моделировании пьезоэлектрического микродатчика для одновременного измерения вязкости и
  плотности жидкостей. Измерение, 2010. 43 (10): с. 1516-1524.
• Баллато А. Микроэлектромеханический датчик вязкости жидкости (MEMS). Протоколы IEEE по ультразвуковым
  сегнетоэлектрикам и контролю частоты, 2010 г. 57 (3): с. 669-676.

ВЫВОДЫ

Показана необходимость в использовании двух базовых подходов к нормативному обеспечению
безопасности водородной энергетики – целеориентированного подхода и риск-информированного
подхода.

Выделены и кратко описаны приоритеты для экспериментальных и расчетно-теоретических
исследований, необходимых для создания полноценного современного корпуса нормативных
документов по безопасности водородной энергетики как “системы систем”, включающей
в себя как атомные энерготехнологические станции для крупномасштабного, надежного
производства водорода, не зависящего от сезонных или суточных колебаний в окружающей
среде, и инфраструктуры для хранения, транспортировки и распределения водорода-энергоносителя.